|
|
|
Глава 1. Кинематика точки и твёрдого тела
Равномерное движение точки по окружности
В пределе, т. е. при стремлении промежутка времени Δt к нулю, модуль вектора будет модулем ускорения || точки в момент времени t, а модуль вектора будет представлять собой модуль вектора мгновенной скорости ||. Тогда равенство (1.24) примет вид
Так как υ и R постоянны, то модуль вектора ускорения при равномерном движении точки по окружности остаётся всё время неизменным. Найдём теперь направление ускорения . Вектор ускорения направлен так, как направлен вектор Δ в пределе при стремлении промежутка времени Δt к нулю. Из рисунка 1.57 видно, что при стремлении интервала Δt к нулю точка М1 приближается к точке М и угол φ стремится к нулю. Следовательно, угол ВМ1А стремится к 90°. Таким образом, угол между вектором Δ и радиусом окружности стремится к нулю. Следовательно, в пределе вектор мгновенного ускорения направлен к центру окружности. Поэтому ускорение точки при её равномерном движении по окружности называют центростремительным.
Вопросы к параграфу 1. Точка движется равномерно по окружности. Постоянна ли её скорость? 2. Постоянно ли ускорение при равномерном движении точки по окружности? 3. Куда направлено ускорение конца стрелки часов? Будет ли ускорение перпендикулярно мгновенной скорости? 3. Какое ускорение всегда перпендикулярно мгновенной скорости?
|
|
|